美国ASCO防爆电磁阀
导体中的交变电流在趋近导体表面处电流密度增大的效应。在直长导体的截面上，恒定的电流是均匀分布的。对于交变电流，导体中出现自感电动势抵抗电流的通过。这个电动势的大小正比于导体单位时间所切割的磁通量。以圆形截面的导体为例,愈靠近导体中心处,受到外面磁力线产生的自感电动势愈大；愈靠近表面处则不受其内部磁力线消长的影响，因而自感电动势较小。这就导致趋近导体表面处电流密度较大。由于自感电动势随着频率提高而增加，趋肤效应亦随着频率提高而更为显著。趋肤效应使导体中通过电流时的有效截面积减小，从而使其有效电阻变大。
再思考回路c，根据安培定律，因为没有任何电流穿过回路c，所以，磁场沿着回路c的分量的线积分，又称为磁场绕着回路c的环流量，等于零。在螺线管内，因为对称性，磁场绕着回路c的径向部分的环流量等于零。但是，螺线管内轴向部分（z-轴方向）的环流量不等于零：朝着正z-轴方向，磁场绕着直线段1的环流量，与朝着负z-轴方向，磁场绕着直线段2的环流量，两个环流量相等。随着螺线管趋向于无限长，我们可以假设磁场不相依于z-坐标，在直线段1任意位置的磁场都相等。同样的，在直线段2任意位置的磁场都相等。所以，在直线段1任意位置的磁场等于直线段2任意位置的磁场。
由于我们可以任意改变回路的尺寸，而得到答案仍旧不变，所以，可能的解释，就是在螺线管内的磁场是个常数，不随位置的不同而改变。同样的论点可以用在回路a，所以，在螺线管外的磁场是个常数，不随位置的不同而改变。假设螺线管的管长趋向于无限长，则可以忽略边缘效应。思考回路b，使用右手定则来寻找环绕着载流导线的磁场。假若我们将右手握住载流导线，大拇指指向电流方向，则其它手指会指向磁场的方向。对于一个管长很长的螺线管，磁场的径向部分都因为对称性而互相抵消。所以，只有z-分量不等于零。在螺线管内，磁场朝着正z-轴方向；在螺线管外，磁场朝着负z-轴方向。
美国ASCO防爆电磁阀
SC8551A018MS
美国ASCO电磁脉冲阀SCG353A047 SCG353A050
美国ASCO电磁阀SCG531C001MS SCG531C002MS
美国ASCO电磁阀SCG531C001MS SCG531C002MS
美国ASCO电磁阀SCG531C018MS
美国ASCO电磁阀G551A001MS G551A002MS
美国ASCO电磁阀
SCG531B001MS 24VDC SCG551A005MS 230/50
SCG551A005MS 24VDC SCG551A017MS 230/50
SCG551A018MS 230/50 SCG551A018MS 24VDC
SCG551A001MS 230/50 SCG551A001MS 24VDC
SCG551A002MS 24VDC SCG551A002MS 230/50
EFG551H401MO 24VDC EFG551H401MO 220/50
EFG551A001MS 220/50 EFG551A001MS 24VDC
SCG353A043 230/50 SCG353A043 24VDC
SCG353A044 230/50 SCG353A044 24VDC
SCG353A051 230/50 SCG353A051 24VDC
SCG531D001MS 230/50 EF8210G201 24VDC
HD3-2S-KCP-025AY-WYD2 HD3-2S-BCA-025AY-WYD2
HD3-3W-BGA-025AY-WYD2 HD3-3W-AEB-03A-WYA1
HD3-3W-BG1A-025A-WDD2 HD3-3W-BCA-025A-WAYD2
HD3-3W-BG1A-025A-WDA2 HD3-3W-BG1A-025A-WDA1
HD3-2W-BCA-025AY-WYA1 HD3-2S-BCA-025A-WYA2
HD3-3W-BGA-025B-WAR2 HD1-2S-BCA-025B-WYD2
HD3-3W-BGA-03B-WYR2 HD1-2WD-BCA-025B-WYD2
HD1-3W-BCA-025B-WYD2 HD3-3W-BMA-03B-WYR1
HD3-2S-BCA-03B-WYD2 HD3-2WD-BCA-03B-WYD2
